Magnet Neodimi Cilindrik 6*13mm – Mostër Falas në Disponim | Fullzen

Llogaritja e fushës magnetike (
$�$

B) rrotullimi rreth një magneti cilindrik mund të jetë mjaft kompleks, varësisht nga shpërndarja e magnetizimit brenda cilindrit. Këtu, do të përshkruaj një rast të thjeshtuar ku kemi një cilindër të magnetizuar në mënyrë uniforme me boshtin e tij të magnetizimit të rreshtuar me boshtin e cilindrit. Kjo shpesh quhet një "cilindër i magnetizuar gjatësisht".

Fusha magnetike (
$�$

B) jashtë një cilindri të magnetizuar në mënyrë uniforme përgjatë boshtit të tij qendror mund të përafrohet duke përdorur formulën për fushën brenda një solenoidi. Ky përafrim supozon se cilindri është shumë më i gjatë se diametri i tij. Formula është:

$�=�\cdot �$

B=μ⋅M

Ku:

• 
  $�$

  B është intensiteti i fushës magnetike në një pikë jashtë cilindrit (në tesla, T).

• 
  $�$

  μ është përshkueshmëria e materialit (një konstante, shpesh
  $�0$

  μ0 për vakum ose ajër, e barabartë me
  $4�\times 10-7$

  4π×10−7 T m/A).

• 
  $�$

  M është magnetizimi i cilindrit (momenti magnetik për njësi vëllimi, në A/m).

Për një cilindër të magnetizuar në mënyrë uniforme,
$�$

M mund të llogaritet si më poshtë:

$cilindër\; total$

M = cilindër V M total

Ku:

• 
  $totali$

  Mtotal është momenti magnetik total i cilindrit (në A m²).

• 
  $cilindër$

  Vcilindri është vëllimi i cilindrit (në m³).

Mbani mend se ky është një skenar i thjeshtuar dhe mund të mos e përfaqësojë me saktësi shpërndarjen e fushës magnetike në raste më komplekse. Nëse magnetizimi nuk është uniform, ose nëse dimensionet e cilindrit nuk janë dukshëm më të mëdha se diametri i tij, llogaritjet bëhen më të ndërlikuara dhe mund të kërkojnë teknika numerike ose analitike.

Për rezultate më të sakta, mund t'ju duhet të përdorni metoda të avancuara siç janë simulimet numerike duke përdorur analizën e elementeve të fundme ose qasjet analitike që marrin në konsideratë vetitë magnetike të materialit dhe shpërndarjen aktuale të magnetizimit brenda cilindrit.

Pohimi se fusha magnetike është zero brenda një cilindri mund të jetë një keqkuptim ose një thjeshtëzim i tepruar. Në përgjithësi, fusha magnetike brenda një cilindri të magnetizuar në mënyrë uniforme nuk është zero. Megjithatë, varësisht nga kushtet dhe supozimet specifike, ka raste kur fusha magnetike brenda një cilindri mund të jetë relativisht e dobët ose të shfaqë veti të caktuara që mund ta bëjnë të duket sikur fusha është e papërfillshme.

Ja disa skenarë që mund të çojnë në perceptimin se fusha magnetike është zero brenda një cilindri:

1. Mbrojtje
2. Magnetizim uniform

Është e rëndësishme të theksohet se fusha magnetike brenda një magneti cilindrik do të varet nga faktorë të ndryshëm, duke përfshirë shpërndarjen e magnetizimit, formën e magnetit, vetitë e materialit dhe ndikimet e jashtme, siç janë fushat magnetike ose mbrojtja aty pranë. Në përgjithësi, forca e fushës magnetike mund të llogaritet dhe simulohet bazuar në këta faktorë, por fusha nuk ka gjasa të jetë saktësisht zero brenda një cilindri të magnetizuar në mënyrë uniforme.

Po, mund të ketë një fushë magnetike brenda një cilindri të zbrazët, me kusht që cilindri të ketë një formë magnetizimi. Prania dhe karakteristikat e fushës magnetike brenda cilindrit të zbrazët varen nga faktorë të tillë si modeli i magnetizimit, vetitë e materialit dhe gjeometria e cilindrit.

Fusha magnetike brenda dhe jashtë një magneti cilindrik varet nga faktorë të ndryshëm, duke përfshirë modelin e magnetizimit, vetitë e materialit dhe gjeometrinë e cilindrit. Le të shqyrtojmë disa skenarë:

1. Cilindër i magnetizuar në mënyrë uniforme
2. Cilindër i magnetizuar radialisht
3. Cilindër i zbrazët i demagnetizuar
4. Cilindër mbrojtës magnetik

Këto janë shpjegime të thjeshtuara, dhe sjellja aktuale e fushës magnetike mund të jetë mjaft komplekse në varësi të kushteve dhe supozimeve specifike. Në praktikë, shpërndarja e fushës magnetike shpesh analizohet duke përdorur modele matematikore ose softuer simulimi që merr parasysh karakteristikat e detajuara të magnetit dhe mjedisit të tij.