네오디뮴 원통형 자석 N52 – 무료 샘플 제공 | 풀젠

N52 자석은 네오디뮴 자석 중 가장 높은 등급 중 하나인 N52 등급의 네오디뮴 자석을 의미합니다. "N"은 네오디뮴 자석임을 나타내고, "52"는 자석 재료의 에너지 곱을 나타냅니다. 에너지 곱이 높을수록 자석의 자력이 강해집니다.

하지만 "초강력" N52 원통형 자석의 구체적인 사양은 크기, 치수, 코팅 및 제조업체와 같은 요소에 따라 달라질 수 있습니다.

원통형 네오디뮴 자석은 다른 자석과 마찬가지로 북극과 남극, 두 개의 극을 가지고 있습니다. 극은 자석 표면에서 자기장이 가장 강한 지점이며, 자기력선이 자석에서 나오거나 들어가는 지점입니다.

원통형 네오디뮴 자석의 경우, 북극은 보통 한쪽 평평한 끝에 위치하고, 남극은 다른 쪽 평평한 끝에 위치합니다. 자기력선은 일반적으로 원통의 길이를 따라 북극에서 남극으로 뻗어 나갑니다.

자석의 극 배열과 자기장의 특성은 자성의 일반 원리 및 영구 자석의 성질과 일치합니다. 중요한 점은 자석의 극은 서로 분리될 수 없다는 것입니다. 자석을 작은 조각으로 부수면 각각 북극과 남극을 가진 더 작은 자석들이 생성될 뿐입니다.

원통형 영구 자석이 생성하는 자기장은 자석의 모양과 특성 때문에 간단한 수학 공식으로 표현하기에는 복잡합니다. 하지만 자석이 길이 방향으로 자화되어 있고 관찰자가 자석의 양 끝에서 멀리 떨어져 있다고 가정하면, 비오-사바르 법칙을 이용하여 긴 원통형 자석의 축을 따라 작용하는 자기장에 대한 근사 공식을 유도할 수 있습니다.
= 0⋅ 2 ⋅ 2B=2π⋅rμ​⋅M​
어디:
B는 자석 축에서 거리 r만큼 떨어진 지점에서의 자기장 세기입니다.
0μ0​는 진공의 투자율(4 ×10−7 T⋅m/A4π×10−7T⋅m/A)입니다.
M은 자석 재료의 자화이며, 단위 부피당 자기 모멘트(A/mA/m)를 나타냅니다.
이 공식은 긴 원통형 자석의 축을 따라 자기장 세기를 근사적으로 계산합니다. 실제 자기장 분포는 자석의 길이, 직경, 자화 방향 및 재료 특성에 따라 달라질 수 있다는 점을 유념해야 합니다. 특히 자화가 균일하지 않거나 모양이 다른 자석의 경우, 보다 정확한 계산을 위해서는 수치 시뮬레이션이나 특수 소프트웨어가 필요할 수 있습니다.